На эту статью можно ссылаться, ее адрес в интернете: www.biophys.ru/archive/congress2006/pro-p95.htm
С-ПбГУ, E-mail:V.Reznikov@pobox.spbu.ru
Глобулярная организация (Н2О)n–кластеров связывается с упорядочением молекул вокруг примесных центров (например, газогидраты, «тяжелые» ионы, молекулы кислорода или азота, гидроксоний) [1-3] и по Томсону следует из аномально низкой подвижности кластеров Н+(Н2О)n в газовой фазе. В двухструктурной модели воды [4] глобулярная организация наиболее вероятна вокруг димера. Клатратная структура (витрон [5]) возможна для 20 и более взаимодействующих однотипных молекул вне зависимости от их состава вследствие уменьшения колебательной энергии в замкнутой системе. В клатратном (Н2О)n–кластере положение 10 и более Н+ (при n>20) не может быть строго фиксировано [2,6] вследствие перекрывания гибридизированных состояний при взаимосвязанных смещениях (Н+)¯ между атомами кислорода (вариант модели пространственной сетки Н-связей [7]). Следовательно, ароматический кластер представим как Нn(ОН)n. Варианты модели глобулярной организации (Н2О)n–кластеров - гидрофобная [8] и фуллереноподобная [9], также основанные на диполь-дипольном и Н- межмолекулярном взаимодействиях. Электронейтральность воды и существенная зависимость полярных свойств от внешних условий – характерные свойства гибких высокосимметричных оболочек, типичный пример которых фуллерены С60. Как и в случае фуллеренов и порфиринов включение определенных металлоионов в объем (Н2О)n–оболочек [10] или иных примесей в межглобулярное пространство повышает стабильность оболочек. Энергетическая корректность модели оболочек следует из сравнения низкоэнергетических электронных состояний (ЭС) С60 и ЭС наиболее вероятных элементов самоподобия в составе (Н2О)n–кластеров [11,12]. Отличительное свойство фуллеренов – коллективизированные ЭС. Формульный принцип построения структурных моделей основан на ковалентном типе О-Н взаимодействия и незначительном отклонение состава воды (льда) от стехиометрического [3,4,8,9,13]. Совмещение в надмолекулярных кластерах ковалентного взаимодействия в (О-Н)-группах и межмолекулярных Н-взаимодействий предполагает одновременную переориентацию большого числа молекул (вне зависимости от фазового состояния) с частотой смещения протонной плотности и не равноценность низкоэнергетических возбужденных состояний кислорода. Прямые следствия модели молекулярных ассоциатов формульного состава – пространственная стехиометрия конденсата и паровой фазы, а также динамическое равновесие различных по геометрии и составу (Н2О)n–оболочек (мерцающие кластеры), что предполагает изменение координации кислорода. В то же время, обратимость фазовых переходов I-рода при фиксированных температурах естественна для стабильных молекулярных ассоциатов. Стехиометрия по отношению к формульному составу отнюдь не следует из условий синтеза воды в природе [14] или техническими методами и плохо согласуется с существованием различных продуктов взаимодействия кислорода и водорода. В то же время если глобулы Нn-х(ОН)n – элементы самоподобия [9], то ковалентный тип взаимодействия в (О-Н)-группах, стехиометрия состава, взаимосвязанная переориентация большого числа молекул и не равноценность ЭС кислорода не обязательны, т.к. Н-взаимодействие может относиться к взаимосвязанным внутри- и межглобулярным делокализованным Н+. Низкий потенциал электролитической диссоциации номинально чистой воды (~1,2 V/см) и присутствие молекулярного водорода в паровой фазе при термическом испарении допускают анизотропию распределения водорода вплоть до уровня элементов самоподобия.
Вариантом энергетической оценки корректности оболочечной модели ЭлС воды может быть сравнительная оценка низкоэнергетической ЭП воды и совместного (О2-Н2)-конденсата, т.к. оптическая плотность (n) воды совпадает с оптической плотностью совместного конденсата кислорода и параводорода вблизи их температур кипения при нормальном давлении [15]. Относительно высокая плотность совместного (Н2-О2)-конденсата при тех же условиях (ρ≈1,213-1,225 г/см3) предполагает наличие в оболочках полости в пределах ~15-18% при незначительной межглобулярной пористости. В подобной модели сохранение интегральной величины n возможно при увеличении оптической плотности оболочки, (образованию продуктов взаимодействия в условиях всестороннего сжатия). При криогенных температурах плотность аморфного льда, полученного в условиях всестороннего сжатия (ρ≈1,25 г/см3), или льда V (ρ ≈1,231 г/см3) [16,17] коррелируют с плотностью конденсата кислорода и параводорода [15]. Большая плотность льда VI (ρ≈ 1,31 г/см3 [16,17]) соответствует увеличению плотности кислородного конденсата на 1/16 (масса ОН-группы) при изменении плотности водородного конденсата до ρ ≈ 0,073 г/см3 (отоводород) [15], что соответствует относительно большему времени жизни (Н+)¯ и согласуется с аномально большой диэлектрической проницаемостью льда VI (ε =193 [17]).
В конденсированной фазе ароматические кластеры устойчивы при размерах ~1 -3 нм [18]. В рамках модели Нn(ОН)n-оболочки с тетраэдрической координацией кислородных атомов (ближайший аналог молекулы S8 – структурная единица черенковой β-серы [19]) при толщине оболочки 3,5 ± 0,3 Ǻ [3] плотность оболочки ρ ~ 1,2 – 1,24 г/см3. Организация (ОН)n-оболочки и корреляция плотности (Н2-О2)-конденсата с Нn-х(ОН)n-конденсатом возможна при коллективной молекулярной организации продуктов взаимодействия компонент и может происходить аналогично организации оболочек в макро- или наночастицах из однотипных молекул по механизму пар-жидкость кристалл [20,21], где устойчивость объемных ароматических кластеров из 20 и более структурных единиц определяется возможностью организации коллективных колебательных и ЭС. Термическое изменение плотности (Н2-О2)-конденсата коррелирует с термическим изменением плотности воды между точками фазового перехода I-рода. По пролонгированию зависимости температур плавления и кипения гидридов VI и VII групп таблицы Д.И. Менделеева [23,24] вода проявляет свойства однокомпонентного конденсата [3,22] с молекулярной массой структурных элементов >400. Качественная оценка массы (Н2О)n–оболочек согласуется с аномально высокой концентрацией кластеров (Н2О)20-32 в составе паровой фазы по данным массспектрометрии [25]. Распространение упругой волны (скорость звука) в воде и ртути эквивалентны (1490 и 1453 м/с). В то же время, не монотонная температурная зависимость объемной прочности воды не характерна для простых жидкостей и наблюдается в смесях полярная - не полярная жидкость (например, сероуглерод - алканы) [26]. В рамках оболочечной геометрии элементов самоподобия и электронейтральности воды такими субстанциями могут быть лишь изменяющие свою полярность гибкие оболочки, в окружении сетки делокализованных (Н+-ē) переменной плотности. Упругость конденсата оболочек в связующем водороде сохраняется вследствие аномально высокой упругости последнего в газе и жидкости (υ = 1286 -1300 м/с [15], которая возрастает при организации водорода). Модель оболочек в Н-конденсате согласуется с аномально высокой упругостью льда-1h и микрокапель воды [17]. Среди жидкостей лишь ртуть и глицерин имеют больший чем у воды объемный модуль упругости [26].
Характеристика вещества – взаимосвязанное распределение ядерной и низкоэнергетической электронной плотностей (ЭП) и выражается соотношением n/ρ. Действительно, близкая к линейной зависимость (n/ρ) = f(ρ) выполняется для широкого класса материалов, а отклонения связаны с пористостью (опалы, цеолиты) и/или включением «тяжелых» примесей [27]. В случае жидкостей линейная зависимость (n/ρ) = f(ρ) выполняется до n/ρ =1,3-1,4 куда попадает вода и лед-1h. Показатели n/ρ не полярных и слабо полярных жидкостей лежат на одной кривой, которая по отношению к зависимости n/ρ твердых тел отвечает большей пористости жидкостей (увеличение межмолекулярного расстояния до ~5Å). Показатели n/ρ полярных жидкостей расположены вдоль прямой, проходящей между зависимостями n/ρ твердых тел и не полярных жидкостей. На этой кривой расположены значения n/ρ жидкостей с выраженными кислотными свойствами (уксусная, муравьиная и др.), а также вода, лед-1h и перекись водорода (рН =2,0-2,5). Тем самым, лед-1h - пористая структура из элементов самоподобия воды, но не молекул Н2О, вследствие больших величин n/ρ жидкостей с близкими значениями ρ и ε. Как и для кислот в переходе лед ↔ вода существенно перераспределение плотности делокализованных Н-атомов (Н-проводимость льда [3,16,17]), не следующее из формульной организации: (Н2О)n-кластеры.
Перераспределение плотности Н-конденсата при фазовых переходах следует из энергетических оценок ЭС воды по наиболее вероятным моделям регулярных молекулярных центров (РМЦ) [28]. Помимо собственных колебательных и ЭС воды в основу энергетических оценок положены колебательные и ЭС еë компонент для нейтральных и ионизованных молекул. Один из выводов работы "Вода как организованная плазма" – наличие единой для кислорода и водорода подсистемы коллективизированных ЭС [28] для динамически равновесных ионизированных кислородно-водородных центров в обеспечивающем Н-взаимодействие статистически диссоциированном организованном Н-конденсате,. По этой модели скрытая теплота парообразования включает энергию разрыва коллективизированных Н-связей между оболочками (Ен =153 мэВ) и энергию делокализации ЭС (Е° = 0,239 эВ) [28].
Такая модель выражена переходом ЕвН2+ ЕаН+ (DE = 0,388 эВ), где декремент в 32 см-1 отвечает не учтенной энергии в коллективных переходах Н+↔Н0 [28] (Еа – энергия сродства к электрону, Ев– энергия связи). По другой модели энергию испарения можно характеризовать переходом Еа(Н2О)n ↑ {ЕаН0-536 см-1, Еа(2Н)+-160 см-1} = 0,392 эВ + 64 см-1, где 64 см-1 - высвобождаемая энергия вращения при разрыве Н-связей, которая может относиться лишь к оболочкам. Здесь целесообразно отметить, что энергия вращения высокосимметричных молекул С60 с ван-дер-ваальсовым диаметром ~10Ǻ отличается в пределах 1-2 см-1. Та же величина может быть получена и в рамках возбужденного состояния оболочек, а именно: разность между энергиями коллективизированными ЭС оболочек ЕвН2 -1632 см-1 и возбужденными электронно-колебательными состояниями парных О-центров в составе оболочек (ЕвО2¯- 1912 см-1), где дисбаланс в 160 см-1 соответствует разрушению коллективных трансляционных колебаний между оболочками за которые отвечают центры (2Н+) [28,29]. Модель Нn-х(ОН)n-оболочек в Н-конденсате корректна если при испарении межглобулярный водород входит в состав оболочек. Так переход Еа(Н0↔Н+) –32 см-1 ↑ Еа(Н2О)n ΔΕ = 1596 + 44 см-1 по основной величине ΔΕ относится к отдельной частице, в которой ЭП совокупности (Н0↔Н+) смещается на низкоэнергетический уровень (Н2О)n. Модели переходов в спектрах паров воды, например полос с максимумами 0,898-0,899 и 1,299 эВ [28], отвечают донорно-акцепторному типу взаимодействия Нn-х - (ОН)n.
В тетраэдрической координации кислорода оболочка из чередующихся молекулярных центров (-О- Н+-О-)¯ становится более устойчивой за счет О-О и (Н+-Н+)¯ взаимодействий: динамически равновесное состояние Ев(О-О) = 2,195 эВ и Ē{(ЕвН2+, Ев(2Н+)} =1,8905 эВ → Ев= 2,0427 эВ с точностью ΔΕ = 0,7 мэВ совпадает с динамически равновесным состоянием протонов (Н+)¯, делокализованных между атомами кислорода в составе ОН-оболочки Ē(ЕаОН, ЕаН+), при этом Ев(О-О) - Ē(ЕаОН, ЕаН+) = Ен [28]. Аналогичные смещения:
Ē{Ев(Н2↔Н2+), Еа(2Н)+}- Ев(О-О) = Ен и
Ē(ЕвОН, ЕаН+) - Ē{ЕвО2, Еа(Н0↔Н+) - 32 см-1} = Ен отражает равновесие Н-конденсата на
поверхности регулярных (-О-Н+-О-)-центров, тогда как ЕвОН - Ē{Ев(Н2↔Н2+), Еа(2Н)+} = 2,348 эВ означает, что электронный переход между ОН-центрами и Н-оболочкой энергетически эквивалентен статистически диссоциированными парами Н2↔(Н+-Н+)¯.
Отличие совокупности парных (Н+-ē) от совокупности (Н+-ē) в составе (-О-Н+-О-)-центров в коллективизации ЭС: Ев(Н2↔Н2+) - Ē(ЕвОН, ЕаН+) = 0,239 эВ (1904 +8 см-1).
В общем виде модель конденсата попарно взаимосвязанных (Н+-ē) на поверхности кислородно-водородной оболочки с попарно взаимодействующими О-атомами:
ЕвО2 - ЕаН2= ЕвОН – 64 см-1 ← вращение оболочки Нn-х(ОН)n
ЕвН2 - (536+ 184) см-1= ЕвОН. Следовательно, ЕвН20 = ЕвО2 относится к надмолекулярным центрам и включает повышение ЭП коллективизированных (О-О)-пар в за счет смещения ЭП от парных (Н+-ē)-центров на энергетический уровень ЕаО2, что и соответствует конденсату О2 в Н2. При "мягком" разделении оболочек происходит выравнивание ЭП между ОН-оболочкой и Н-конденсатом за счет увеличения плотности последнего на Ен = ЕвН3, однако в составе Н-конденсата энергия связи между попарно организованными (Н0↔Н+) повышается на Е°= 0,239 эВ. В случае "жесткого" разделения оболочек возможен отрыв Нх с поверхности возбужденных оболочек. При условии перераспределения ЭП в сторону ЕаO2 величина (х) определяется ЕаO2/ЕаН2 = 1,21 и для (Н2О)20 х =2. Элементарный кластер с коллективизированными ЭС на поверхности акцепторного центра – Н6 [30]. Следовательно, возбужденный Нn-х(ОН)n-кластер сохраняет свойства элемента самоподобия при n-х = 6, что отвечает упомянутым (Н2О)24, (Н2О)28, (Н2О)32, где последний оптимален и по размеру полости относительно диаметра оболочки. Так повышение концентрации Н2О2 в воде при высокочастотном радиоизлучении возможно за счет взаимодействия растворенного кислорода с Н-конденсатом.
Энергия связи РМЦ оболочки коррелирует с энергией связи LiH [23] - ионный тип взаимодействия. Энергию связи делокализованных n(Н+)¯ с кислородно-водородной оболочкой можно оценить как сумму энергии сродства либрационного состояния (ЕаН° – 536 см-1) и энергии водородной связи Ен= 153 мэВ [28,29], что энергетически отвечает донорно-акцепторному типу взаимодействия. Суммарная энергия связи (О- Н+-О)–центров и энергии связи Н-слоя с оболочкой на 544 см-1 смещена относительно Ē(ЕвОН, Еа(Н°↔Н+) = 2,949 эВ [12], где ω= 544 см-1 аналогичная либрация Н° в попарно взаимосвязанных (Н+-ē) между оболочками.
Одна из характеристических полос паров воды 5200 – 5500 см-1 имеет три максимума ~5260, ~5330 и ~5490 см-1 [31], смещенные на частоту вращательных и трансляционных колебаний межглобулярного Н-конденсата. Наибольшее значение максимума отвечает делокализованным Н0-ω. Аналогичная полоса 5180-5250 присутствует в ИК-спектрах воды, где интегральное термическое смещение максимума коррелирует с изменением kT, следовательно, эта полоса относится к подвижным структурным единицам воды, которые в паровой фазе включают трансляционное и вращательное колебания, присущие лишь оболочечным (глобулярным) кластерам. Смещение между максимумами ~5185 см-1 [3] и ~4975 см-1 (частицы льда) [31] соответствует kT=26 мэВ (~0°С), тогда как смещение между максимумами ~5185 см-1 и ~5490 см-1 соответствуют kT для паровой фазы (35,5 мэВ) при энергетическом декременте спинового состояния атомарного водорода Δω = 21 см-1. Вкупе с моделью электронно-колебательного состояния 0,686 эВ (5488 см-1) Н°, а также моделью перехода ΔΕ = 0,622 эВ [28] правомерно допустить взаимосвязь полосы 5200 –5500 см-1 с делокализованными атомами водорода на поверхности оболочки Нn-х(ОН)n, что может быть выражено переходами:
а. ЕвН2О ↑ ЕвОН → ΔΕ = ЕаН0–544 см-1 + kT (26 мэВ) или
в. ЕвН2О ↑ ЕвН2 –544 см-1 = ЕаН0 + 32 см-1 и с. ЕвН2О ↑ ЕвН2 –1596 см-1 = ЕаН0 + 544 см-1
Аналогичные переходы в воде:
а. ЕвН2О ↑ ЕвН2 – 544 см-1 → ΔΕ = ЕаН2 - kT и ЕаН2– 544 см-1=5208 см-1 (29 мэВ → 31,5°С)
в. ЕвН2О ↑ ЕвН2 – 536 см-1 → ΔΕ = ЕаН2 – kT и ЕаН2 –536 см-1 = 5216 см-1 (30 мэВ → 42°С)
В области фазового перехода лед ↔ вода более вероятен переход на коллективизированную Н-подсистему по модели ЕвН2О ↑ ЕвН2 → ΔΕ = ЕаН2 – kT = 5184 см-1 (26 мэВ, 0°С).
Температура 31,5°С - наименьшая растворимость газов в воде, а 42°С - наименьшая изотермическая сжимаемость воды [3]. Тем самым, дополнительно подтверждается взаимосвязь колебательных и ЭС компонент воды и еë компонент. Согласно рассмотренной модели полосы 5180-5250 см-1 линейная температурная зависимость энергии перехода [32] может нарушаться при kT, совпадающих с резонансом колебательных состояний связующей водородной подсистемы (одно из основных свойств плазмы). К подобным колебаниям относятся трансляционные колебания делокализованной Н-подсистемы оболочек, взаимосвязанные с (Н+)¯ в составе регулярных (О-Н+-О)-центров и, как следствие, включающие спиновые переходы (21см-1). В этой связи экспериментальная частота трансляций ω =184 см-1 предполагает включение (резонанс) колебательных состояний во взаимосвязанной подсистеме О2↔О2+ с суммарной величиной ω ~ 3 см-1 [33]. Так резонанс трансляций делокализованных Н0 с колебательными переходами Н0↔Н+ до момента образования парных коллективных Н-связей (ω = 184 + 32 см-1) характеризует область (10,5°С) наибольшей объемной прочности воды [26]. Резонанс трансляционных колебаний в составе конденсата и вращательных колебаний оболочки ω = 224 см-1 (21°С) соответствует известному колебательному состоянию в воде [3] и полосе льда-1h [34].
Равновесие оболочек в Н-конденсате предполагает их водородоподобие. Критерии водородоподобия [28]: кратное изменение энергии сродства к электрону при изменении числа Н-атомов в составе регулярного центра, трехкратное увеличение энергией сродства к электрону однозарядных центров и гибкая форма оболочки. Первый критерий выражается соотношением энергетических характеристик элементарных структурообразующих компонент воды:
{ЕвН2, Еа(2Н)+} /ЕаН+ /ЕаОН /ЕаО0 =1,2414928 (k) , где при переходе от ЕаН+ к статистически диссоциированной молекуле необходима поправка на изменение спина ω = 21 см-1.
Кратное изменение ЭП выполняется и для основных моделей регулярных молекулярных центров (РМЦ), как суперпозициии элементарных РМЦ:
Ев{(O-O), О2¯} / Ē{Ев(Н2↔Н2+), Еа(Н0↔Н+)} / Ē{Еа(ОН, Н+)} (2), где в переходе от
Ē(ЕаОН, ЕаН+) к иной модели статистически диссоциированной молекулы Н2 необходимо учитывать колебательный пееход с ω =10-11 см-1 [19]. В рамках этой модели ОН-группу можно рассматривать как О+ с атомарной массой О17: (О+)¯= 3(ЕаО0 – 32 см-1) = ЕвОН.
Из водородоподобия ОН-группы следует водородоподобие электронно-колебательного состояния центра (ОН-Н+)¯ по отношению к электронно-колебательному состоянию ЕаН0- 544 см-1: Еа(ОН, Н+) -128 см-1 = 3(ЕаН0- 544 см-1). Колебательный переход ω =128 см-1 можно рассматривать как резонансное удвоение частоты [29] вращения двух взаимодействующих оболочек состава (ОН- Н+).
Высокоэнергетическое ЭС того же центра смещено может быть представлено:
Ē(ЕвОН, ЕаН+) + 44 см-1 = 3(ЕаН0, О0) = Ē(ЕвН2-544 см-1, ЕаН+) – 2 · 44 см-1, которое указывает на парный протонный обмен в составе оболочки (2·21 + 1,678 см-1 [33]), где Ē(ЕвН2-544 см-1, ЕаН+) возбужденные ЭС оболочки при её взаимодействии со связующими n(Н+)¯.
Тем самым, энергетический критерий водородоподобия выполняется и для центров состава (ОН- Н+)n, которые с точностью до колебательных переходов в парных Н-центрах энергетически эквивалентны коллективизированным парам Н2↔(Н+- Н+)¯.
В составе Н-конденсата энергетический критерий водородоподобия организованных (Н2О)n-кластеров: 3Еа(Н2О)n= ЕвО2¯- 1648 см-1.
Электронно-колебательное состояние ЕвН2-544 см-1 Н-конденсата на поверхности оболочки смещено относительно ЕBОН и равновесного ЭС ЕBОН ↔ ЕBН2 на ω =184 см-1, а
Ē{ЕвОН, ЕаН+} - Ē{ЕвО2, Еа(Н0↔Н+) - 32 см-1}= 184 см-1 – распределение ЭП при смещении атома водорода между попарно взаимодействующими атомами кислорода с точностью до трансляционных колебаний Н-подсистемы в составе оболочки эквивалентно распределению ЭП между ОН-группами, связанными водородом.
Суперпозиция либрационных колебаний водорода в составе оболочек и связующего Н-конденсата с точностью до прецессионных смещений энергетически соответствует Ен = 153 мэВ, следовательно, Н-взаимодействие следует рассматривать как резонанс делокализованных (Н+)¯.
Список литературы
1. Pauling L. // Chim. Phis.,v46(2), p.435-441,(1949).
2. Bernal J.D. // Nature, v. 183, p.141-146, (1959).
3. Эйзенберг Д., Кауцман В. Структура и свойства воды, Л., Гидрометеоиздат, (1975), 280 с.
4. Маленков Г.Г., Самойлов О.Я.//Ж. структ.хим., (1965), в.6, с.9-20.
5. Tiltjn L.W.//J. Res. Nat. Bur. Stand., v.59, p.139, (1957).
6. Стаханов И.П. О физической природе шаровой молнии, Энергоатомиздат, 209 с.,(1985).
7. Родникова М.Н. //ЖФХ, т.67(2), с.275-280, (1994).
8. Зенин С.В., Тяглов Б. В.// ЖФХ, 68(4), 636-641 (1994).
9. Chaplin M.F.// Biophys. Chem., 2000, 83, 3, 211-221.
10. Белов Н.В. Кристаллохимия силикатов с крупными катионами, АНСССР, 67 с.,(1961).
11. Резников В.А., Мат. конф. Химия высокоорганизованных веществ, СПбГУ, (2004), с.283-285.
12. Резников В.А., Мат. Сем. "Экология и космос" , С-ПбГУ, с.101-103, (2004).
13. Дерягин Б.В., Чураев Н.В., Новые свойства жидкостей, Наука, 1971, 176 с.
14. Дерпгольц В.Ф., Вода во вселенной, Л, Недра, (1971), 223 с.
15. Справочник по физико-техническим основам криогеники под.ред. М.П. Малкова, Энергоатомиздат, 431 с., (1985).
16. Желиговская Е.А., Маленков Г.Г.//Усп. Химии, т. 75 (1), с.64-85, (2006).
17. Маэно Э. Наука о льде, Мир, 229 с., (1988).
18. Robinson H.A.//J. Phis/ Chem.Solids, v.26, p.209-217,(1965).
19. Щукарев С.А. Неорганическая химия, т.2, Высш.шк.,1974, 382 с.
20. Асхабов А.М.//ФТТ, т. 47 (6), 1147-1150.
21. Резников В.А., Т.Э. Кехва, Б.Т. Плаченов //Письма ЖТФ, т.16 (22),с.1-5, (1990).
22. Зацепина Г.Н., Свойства и структура воды, МГУ, 167 с.,(1974).
23. Свойства неорганических соединений, под ред. Ефимова А.И. и др.,1983, Химия, 392 с.
24. Наберухин Ю.И.//СОЖ, (1996), с. 41-48.
25. Searcy I. Q., Fenn J.B.//J. Chem.Phys., v.61, p. 5282-5288, (1974).
26. Корнфельд М. Упругость и прочность жидкостей, Изд. технико-теоретич. лит., 107 с., (1951).
27. Резников В.А., Мат.межд.сем. "Кварц, Кремнезем", 2003, Сыктывкар, с.251-252; Мат.II. сов. "Органическая минералогия", 2005, Петрозаводск, с.56-59.
28. Резников В.А.// Созн. и физ. реальность, (6), с.35-41, (2005); Резников В.А., IX межд. конф. по ГРВ биоэлектрографии, С-ПбГ, (2005), с.188-194.
29. Резников В.А., Сознание и физическая реальность, (4), с. 20-26,(2005).
30. Резников В.А., Сознание и физическая реальность, (3), с. (в печати),(2006).
31. Larson H.P., Fink V.//Appl.Spectr.1977, 31.c.386-397.
32. Яковенко А.А., Яшин В.А., Ковалев А.Э., Фесенко Е.Е.//Биофизика,2002,т.47, в.6,с.965-969.
33. Смирнов Б.М., Яценко А.Ц. // УФН, 1996, т. 166, №3,с. 242.
34. Желиговская Е.А., Маленков Г.Г.//Усп. Химии, т. 75 (1), с.64-85, (2006).